The backscattered peak intensity, $\mid{In}\mid$ of soda-lime glass with roughness from 5.31 ㎛ to 10.38 ㎛ showed a linear dependence as
$$\mid{I_N}\mid = -4.247h(㎛) + 89.593$$
The theory about backward propagating leaky wave proposed by Norris [1] was modified to explain the backscattered peak phenomenon and compared with six material covering.
ε from 0.207 to 0.759. The observed amplitude of backward propagating leakyRayleigh wave generated was proportional to $\exp[-3.07\varepsilon^2]$ which was in fair agreement with present theory. Backscattered peak phenomenon was mainly controlled by the radiation and the scattering of the leaky-Rayleigh wave generated. The proportion of the radiation and the scattering varied with $\varepsilon$.
표면거칠기 5.31㎛에서 10.38㎛ 까지의 soda-lime glass에 대해서 초음파가 Rayleigh 임계각으로 액체에서 고체로 입사할때 나타나는 backscattered peak의 intensty를 측정하였다. 이때 사용된 초음파는 5.5MHz에서 18MHz 사이였다.
Norris [3]가 주장한 backward propagating leaky wave 에 대한 이론을 backscattered peak현상을 설명하기 위해서 수정했으며 0.207에서 0.759사이의 $\epsilon$ 값을 가지는 여섯가지 물질에 대해서 수정된 이론과 비교했다.
Soda-lime glass의 backscattered peak intensity, $|I_N| 은 표면거칠기의 변화에 따라 다음의 실험식과 같이 선형 의존성을 보였다.
$$ |I_N| = -4.247h(㎛) + 89,593$$
입사지역에서 발생된 backward pvopagating leaky-Rayleigh wave 의 측정 amplitude는 EXP$[-3.07\epsilon^2]$에 비례했으며 이는 제시된 이론과 좋은 일치를 보인다.
Backscattered peak현상은 주로 leaky-Rayleigh wave의 radiation 과 scattering에 의한 것이었으며 radiation과 scattering의 back-scattered peak의 intensity에 대한 기여도는 $\epsilon$ 값에 따라 변함을 보였다.